Дифракция света

БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ

кафедра ЭТТ

РЕФЕРАТ на тему:

«ДИФРАКЦИЯ СВЕТА»

МИНСК, 2008

1 ПРОХОЖДЕНИЕ СВЕТА ЧЕРЕЗ ГРАНИЦУ ДВУХ СРЕД

 

1.1. Взаимодействие электромагнитных волн с веществом

1 Согласно классической электронной теории вещество можно рассматривать как систему заряженных частиц. В случае высокочастотных волн, вынужденные колебания могут совершать только электроны. Более массивные заряженные частицы (ядра атомов, ионы) совершают вынужденные колебания под действием низкочастотных волн (инфракрасное излучение).

2 В изотропной среде сила, действующая на заряд q со стороны электромагнитного поля волны, равна

F= qE + q [v1/[nE]] , 1

где v1 - скорость заряда q;  - фазовая скорость волны, n – единичный вектор, проведенный в направлении распространения волны. Так как v1 £  . то второе слагаемое, представляет собой силу Лоренца. оно мало по сравнению с первым. и им можно пренебречь.

Наиболее сильное воздействие на электроны оказывают световые волны, частоты которых близки к частотам колебаний электронов в атомах или молекулах.

3 В процессе вынужденныхб колебаний заряженных частиц в молекулах вещества периодически изменяются (с частотой n падающего света) дипольные электрические моменты молекул. при этом молекулы излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты n.

4 В оптически однородной и изотропной среде имеет место интерференция первичной и вторичных волн.

В случае падения электромагнитной волны на границу раздела двух различных оптически однорордных и изотропных сред в результате интерференции первичной и вторичных волн образуются отраженнпя волна, распространяющаяся в той же среде, откуда пришла первичная волна, и преломленная волна, распространяющаяся во второй среде.

5 Электрические и магнитные свойства вещества, определяющие его поведение под действием световой волны, характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью , удельной проводимостью  и относительной магнитной проницаемостью . Для всех веществ в области оптических частот электромагнитных волн можно считать, что =1, а фазовая скорость этих волн

=C/ 2

При падении световой волны на плоскую границу раздела двух диэлектриков с разными значениями относительной диэлектрической проницаемости e световая волна частично отражается и частично преломляется.

Отношение скорости с света в вакууме к фазовой скорости u света в среде:

n-=с/ = em » e 3

называется абсолютным показателем преломления этой среды. Для любой среды, кроме вакуума, величина n зависит от частоты света и состояния среды (ее температуры, плотности и т.д.). Для разряженных сред (например, газов при нормальных условиях) n»1. В анизатропных средах абсолютный показатель преломления зависит также от направления распростанения света и характера его поляризации для характеристики поглащающих сред вводится комплексный показатель преломления.

Относительным показателем преломления n21 второй среды относительно первой называется отношение фазовых скоростей света 1 и 2 соответственно в первой и второй средах:

 n21 = 2=n2/n1, 4

где n1 и n2 – абсолютные показатели преломления первой и второй сред. Если n21 >1, то вторая среда называется оптически более плотной, чем первая среда.

Нижеприводимые формулы справедливы только для монохроматических волн, длины l которых на много раз больше межмолекулярных расстояний в среде.

1.2.ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ СВЕТА ДИЭЛЕКТРИКАМИ

При падении световой волны на идеально плоскую границу раздела двух диэлектриков, размеры которой значительно превышают длину волны, угол между направлением распространения отраженной волны и нормалью к границе раздела i1(угол отражения) равен по абсолютной величине соответствующему углу для падающей волны i (закон отражения) . Такое отражение называется зеркальным. Угол между направлением распространения преломленной волны и нормалью к границе раздела (угол преломления r) связан с углом падения i законом Снеллиуса (законом преломления):

  5

n21 – это относительный показатель преломления среды, в которой рапространяется преломленный свет, относительно среды, в котрой распространяется падающий свет.

6 Если световая волна из оптически более плотной среды 1 падает на границу раздела с оптически менее плотной средой 2 (n21 < 1), то при углах падения i ³ i пр , где sin iпр = n21, преломленная волна отсутствует и свет полностью отражается от оптически менее плотной среды. Это явление называется полным внутренним отражением. Угол iпр называется предельным (критическим углом полного внутреннего отражения).

Величина R , равная отношению интенсивностей отраженной и падающей волн, называется коэффициентом отражения. Величина Т, равная отношению интенсивностей преломленной и падающей волн, называется коэффициентом пропускания. Для отражения и преломления света на границе раздела двух прозрачных сред (не поглащающих свет)

R + T = 1. В случае полного внутреннего отражения R=1 и Т=0.

при падении под углом i1 на плоскую границу раздела двух сред плоской неполяризованной световой волны коэффициент отражения:

 R= 6

где r – угол преломления. В случае i= r = 0 (нормальное падение света)

 R= 7

где n21 – относительный показатель преломления.

Диффузным (рассеяныым) отражением света называется отражение света во всевозможных направлениях. Оно наблюдается, например, при отражении света от шероховатой поверхности раздела двух сред. Поверхность называется абсолютно матовой, если она отражает свет равномерно по всем направлениям .

Рефракцией света называется искревление световых лучей вследствие преломления в оптически неоднородной среде с непрерывно изменяющемся от точки к точке показателем преломления. Примером рефракции света может служить астрономическая рефракция – искривление лучей света от небесных тел при прохождении сквозь атмосферу Земли, обусловленное уменьшением плотности атмосферы. При некоторых условиях в результате земной рефракции возникают миражи..