Закон сохранения импульсов. Условия приминения. Импульс замкнутой системы тел постоянен. (Pсист=const.). Замкнутая система – это абстрактная модель

1. Закон сохранения импульсов. Условия приминения. Импульс замкнутой системы тел постоянен. (Pсист=const.). Замкнутая система – это абстрактная модель.

2. Равномерное вращение: В случае равномерного движения величина скорости çU1ç=çU2ç=U=ConstÞ

U1¹U2; Скорость изменяется только по направлению. DU=U2-U1; an^U(к центру окр.); a=DU/Dt; если Dt=t2-t1Þ0;U=WR;an=limDU/Dt; an=U2/R; j=L/R. У-я вращательного движения: U(t)=Uo+at R(t)=ro+Uot+at2/2; j(t)=wot+Et2/2 ¯w(t)=Wo+Et Тормозит: j(t)=Wot-Et2/2; W(t)=Wo-Et; T-время 1 об. n- кол. Об. За ед. времени.Þ n=N/t[1/c], N- число об. T=1/ n; n=1/T. Нормальное ускорение - это ускорение, характеризующее изменение скорости только по направлению. An ^ U в любой точке траектории. Вывод: величина нормального ускорения опред. формулой: An=U2/r (U2-квадрат скорости, r - радиус кривизны траектории окр. НО если траектория – окр. То r=R, An=U2/R Если U измен. и по вел. и по напр. то a=An+At; a=Öa2n+a2t. Тангенциальное ускорение – это ускорение, характеризующее изменение скорости только по величине. at=(U2-U1)/t. Вывод: тангенциальное ускорение всегда параллельно скорости и совпадает с U, если U увеличивается и противоположно, если U уменьшается.

Билет№21

1. Механическая работа. Средняя и мгновенная мощность. Если под действием силы F тело совершает перемещение , то совершается работа А=|F| || cosI

Работа – скалярная величина, равная произведению модуля силы на модуль перемещения и на cos угла между ними.

СИ: [A]=1Н1м=1Дж

A>0, если 0<=a<90*; A<0, если 90<=a<180*;

A=0, если а=90*;

Средняя мощность – отношение величины работы ко всему времени. P=A/t; 1[P]=1Вт

Мгновенная мощность- мощность в данное мгновение времени. P=F-Vмгн.

2. Равномерное вращение: В случае вращ движ тела вокруг неподвижной оси все точки тела движутся с разными скоростями (чем дальше от О, тем > V); T=1/ n; n=1/T.Нормальное ускорение - это ускорение, характеризующее изменение скорости только по направлению. An ^ U в любой точке траектории. Вывод: величина нормального ускорения опред. формулой: An=U2/r (U2-квадрат скорости, r - радиус кривизны траектории окр. НО если траектория – окр. То r=R, An=U2/R Если U измен. и по вел. и по напр. то a=An+At; a=Öa2n+a2t.

 Билет№22

1. Сила тяжести - сила P, действующая на любую материальную точку, находящуюся вблизи земной поверхности, и определяемая как геометрическая сумма силы притяжения Земли F и центробежной силы инерции Q, учитывающей эффект суточного вращения Земли. Направление силы тяжести — вертикаль в данной точке земной поверхности. Аналогично сила тяжести определяется на любом небесном теле. Потенциальная энергия в поле силы тяжести. Кроме Ек сущ энергия, обусловленная силой взаимодейств- потенциальной. Эта Еп зависит от координат. Потенциальной эн наз скалярная величина, изменение которой = работе консерв сил, с обратным знаком. ().

2. Равномерное вращение: В случае равномерного движения величина скорости çU1ç=çU2ç=U=ConstÞ

U1¹U2; Скорость изменяется только по направлению.

DU=U2-U1; an^U(к центру окр.); a=DU/Dt; если Dt=t2-t1Þ0;U=WR;an=limDU/Dt; an=U2/R; j=L/R. У-я вращательного движения: U(t)=Uo+at R(t)=ro+Uot+at2/2; j(t)=wot+Et2/2 ¯w(t)=Wo+Et

Тормозит: j(t)=Wot-Et2/2; W(t)=Wo-Et; T-время 1 об. n- кол. Об. За ед. времени.Þ n=N/t[1/c], N- число об. T=1/ n; n=1/T. Угловое перемещение: Dj, Dr=r2-r1. Dj - векторная величина, численно равная углу поворота радиуса вектора R и направленное перпендикулярно плоскости вращения по правилу винта. 1[Dj]=1рад. Угловая скорость омега (W – векторная величина, характер. Быстроту вращения и равная отношению углового перемещения ко времени.) W=Dj/Dt 1W=1рад/c.

Связь между линейной и угловой скоростью: U=wR; U=Dr/D [Umin=Lim(Dr/Dt)]; w=Dj/Dt [min=lim(Dr/Dt)] при DrÞ0 модуль DrÞDI=RDI; U=(Dr/Dt)=DI/Dt=(RDI/Dt)=Rw

Билет№23

1. Консерв. сила – сила, работа которой по замкнутому контору=0; Следствие: работа консерв силы не зависит от формы траектории, а зависит только от начального и конечного положения. Неконсервативная- сила, работа которой по замкнутому контору не=0. Потенциальная энергия в поле силы тяжести. Кроме Ек сущ энергия, обусловленная силой взаимодейств- потенциальной. Эта Еп зависит от координат. Потенциальной эн наз скалярная величина, изменение которой = работе консерв сил, с обратным знаком. (). Работа силы упругости: Aупр=1/2Kx умн. На X и на Cos180`=(-kx2)/2

2. Движение тела, брошенного под углом к горизонту: см. Калькулятор.

Билет№24

1. Теорема ою измен. Кинет. Энергии:измен. Кин. Эн. Тела = раб. Всех сил, прил. К телу dEk=Aвс. Работа силы трения: Aтр=cosI умн. На h/sinI и умн. На cos180`=-нюmghctgI. Закон сохр механич энерг. Усл примин. 1)Полной механ сист тел наз сумма кинетич и потенц энерг все тел. Теор об изм всех тел утверждает, что дельта Ек=Авсех сил. Авнутр, неконсер=0, то дельта (Ек+Еп)=0; Авнеш=0, Ек+Еп=сonst

2. Принцип относительности Галилея:

OXY – условно неподвижная,

O`X`Y`- движ. с пост. Скоростью Uотнос. OXY. Все физ. Явл. Происходят одинаково в любой ИСО. Система отсчета, движущаяся с постоянной скоростью относительно какой-то инерциальной тоже являетсяИСО.

Преобразование скоростей: Uабс=Uотн+И; Uотн – в O`X`Y`, то Uабс – в OXY. Обратный переход: Uотн=Uабс-И .Ход времени одинаков во всех системах отсчета. m=m, F=F1 т. д. Вывод: Преобразование Галилея справедливо, если U<<C=3 10*8м/с. При движении тела в жидкой или газообразной среде возникает сила сопротивления( сила вязкого трения) Fc=-rU, r – кооф. Вязкого трения, зависит от среды и формы тела. S=Uk2-Uo2/2a.

Билет№25

1. Абсолютно неупругий удар – после него тела движутся с одинаковой скоростью. Энергия НЕ СОХРАНЯЕТСЯ. Абсолютно упругий удар - после него тела движутся с разными скоростями, Энергия СОХРАНЯЕТСЯ. Удар – это кратковременное взаимодействие тел, приводящее к упругой или пластической деформации тел, к резкому изменению скоростей тел и появлению больших сил взаимодействия. Удар называется центральным, если вектора скоростей проходят через центр масс тел. (t<0,1с). 1. Абсолютно неупругий удар – после него тела движутся с одинаковой скоростью. Энергия НЕ СОХРАНЯЕТСЯ. Абсолютно упругий удар - после него тела движутся с разными скоростями, Энергия СОХРАНЯЕТСЯ.

2. Сила трения – скольж. Fтр. – обусл. Взаимод. Трущихся поверх. И направлена противоположно nпер=n(ню»кооф. трения)N, Сила трения покоя – напр. Прот. F пытающееся вывести тело в состояние покоя: 0<=Fтр. Пок.<=нуN. Сила сопротивления – сила, возник. В жидкости или в газообразной среде.

Билет№26

1. Закон сохр механич энерг: Полной механ сист тел наз сумма кинетич и потенц энерг все тел. Теор об изм всех тел утверждает, что дельта Ек=Авсех сил. Авнутр, неконсер=0, то дельта (Ек+Еп)=0; Авнеш=0, Ек+Еп=сonst. Импульсом системы тел называется векторная сумма импульсов тел, включенных в сист. r=m1U1+m2U2+m3U3+maUn, Наз. Внутренними силами. Силы взаимодействия между телами сист. И телами не входящих в сист. Наз. Внешними силами.Система тел назывыется замкн., если нет внешних сил. Зап. 2-й закон для всех тел: Ñ(m1n1)=(f12+f13+f1)ÑT;Ñ (m2n2)=f21*Ñt;; Ñ(m3n3)=(f31+f3n)Ñt ;Ñ(mnnn)=(fn3+fn)Ñt; Ñ(m1n1+m2n2+m3n3+mnnn)=(F1+Fn)Ñt.

2. Движение тела, брошенного под углом к горизонту: см. Калькулятор. Скорость U- это векторная величина, характеризует быстроту движения, и конечное направление, и равна отношению перемещения тела к интервалу времени, за которое это перемещение произошло. 1[U]=1[L]/1[T]=1м/с. U=Dr/Dt. Определение справедливо только для равномерного прямолинейного движения. Ускорение - это векторная величина, характеризующая быстроту изменения скорости и равная отношению изменения скорости ко времени. a=(U2-U1)/t2-t2=(U2-U1)/T; 1[a]=1м/с2. Вектор a – всегда направлен туда же, куда изменения вектор Dt. aççDU! Тангенциальное ускорение – это ускорение, характеризующее изменение скорости только по величине. at=(U2-U1)/t. Вывод: тангенциальное ускорение всегда параллельно скорости и совпадает с U, если U увеличивается и противоположно, если U уменьшается. Нормальное ускорение - это ускорение, характеризующее изменение скорости только по направлению. An ^ U в любой точке траектории. в случ. кривол. неровн. движ.n непрерывно изменяется как по верт. Так и ро направл. Движ. тела под углом к горизонту явл. примером такого движ. Рассмотрим произвольный участок траектории:

Проведем ось t çç n - мгновенная сист. Отсч. И ось n ^ n - мгновенная сист. Отсч. Построим проекц. G на оси t и n; gt - проек. G на ось t - танг. Ускорение. gn - проек. G на ось n – норм. Ускорение.

Gn всегда = n/r, r - рад. Крив. Траектории. r=n/gn; n2=nx2+ny2; gn=cosB; cosB=nx/Önx2+ny2=nx/n Þr=(nx2+ny2) Önx2+ny2)/gnx

Þr=(nx2+ny2)3/2(в степ)/ gnx