4.3.8.3. Исходные уравнения для вывода всей цепочки волновых функций – уравнения аннигиляции

(4.111)

На основании формул (4.50) и (3.28) функцию мож­но  представить в виде

(4.112)

С учётом этого уравнение (4.111) в сферических координатах: запишется в форме

. (4.113)

Совершим очень несложные преобразования, приводя к дифференциальному уравнению для функции:

 откуда следует (4.114)

4.3.8.4. Разделяя переменные, получаем

(4.115)

Учтём что ,

(4.116)

Интегрирование уравнения (4.116) даёт

(4.117)

где – постоянная интегрирования, определяемая из условия нормировки. Окончательно получаем формулу для функции

(4.118)

4.3.8.5.Формула (4.118) дает лишь предельные выражения волно­вых функций , отвечающие максимальному и минимальному значе­ниям квантового числа m, а именно  и , или что то же самое . Все волновые функции, соответствующие промежуточным значениям  очень просто получаются последовательным действием операторов  с точностью до нормировочных множителей, которые могут быть рассчитаны в каждом конкретном случае

4.3.8.6.Отметим, что мы не ставим перед собой и перед читате­лем задачу вывода общей формулы сферических волновых функций. Это связано, с одной стороны, с тем, что она обязательно покажется сли­шком перегруженной индексами и коэффициентами, к которым удобнее привыкать постепенно. С другой стороны, для практических целей ред­ко требуются функции с большими значениями квантового числа l. В химическом обиходе встречается состояния с l = 0, 1, 2, 3, по­этому ограничимся этими значениями, (их символы см. в табл. 4.5 ).

4.3.8.7. Итак, нас будут интересовать s–, p–, d–, f– орбитали жесткого ротатора. Запишем соответствующие исходные функции  и , с точностью до постоянного множителя:

для s-состояния и

для p- состояния и

для d- состояния и

для f- состояния  и

4.3.8.8. Орбиталь s –типа – лишь одна и волновая пункция  тре­бует только нормировки. Поскольку сомножитель уже нормирован, достаточно пронормировать функцию . Выделяя из эле­мента конфигурационного пространства  (см. рис 4.3) все со­множители, определенные на переменной , получаем

и, соответственно, нормировочное соотношение имеет вид

(4.119)

Во всех дальнейших преобразованиях следующих двух разделов будем опускать постоянные численные коэффициенты перед волновыми функциями, получающимися в результате операций сдвигов состояний над исходными функциями  – степенями синусоиды .

4.3.8.9. Квантовое число l=1 порождает три р-функции с m=1, 0, -1 т.е. орбитали с Двум из них с отвечает  Нормировочный множитель находим из соотношения

.

Откуда следует:   (4.120)

Функцию , необходимую для полного набора р-орбиталей, можно найти, сдвигая  вниз или  вверх на одно состояние

Определим нормировочный множитель для

Интегрируя с помощью подстановки  и, следовательно полагая, получаем

, т.е.

4.3.8.10. Далее получим последовательно d-орбитали, отвечающие набору . Соответственно

(4.121)

(4.121)

(4.122)

Отсюда получаются d-функции

;.

Величины ;; представлены в таблице 4.6.


Информация о работе «Полярные диаграммы и энергетические уровни волновых функций жесткого ротатора»
Раздел: Химия
Количество знаков с пробелами: 7069
Количество таблиц: 2
Количество изображений: 2

Похожие работы

Скачать
15917
4
8

... лишь угловую часть лапласиана и имеет вид: . (6.23) Уравнение Лежандра, встречается в нескольких фундаментальных задачах: 1) в задаче о квантовых состояниях и энергетических уровнях ротатора - линейной молекулы, свободно вращающейся вокруг центра массы. 2) в уравнении Шрёдингера для атома H и водородоподобных ионов. 6.7.3. Уравнение Лежандра это вполне типичное операторное уравнение на

Скачать
13377
0
2

... решения выберем в виде комплексных экспонент ,  (3.29) По физическим соображениям можно волновой функции придать вид лишь одного из частных решений. Это связано со свойствами момента импульса в стационарном вращательном движении, которые мы рассмотрим в рамках соответствующего операторного уравнения , т.е. , (3.30) откуда следует, что собственная волновая ...

Скачать
206582
2
63

... калькуляции представлены в табл.4.2. Ленточный график работ   5. Безопасность жизнедеятельности и охрана труда Дипломная работа посвящена анализу погрешностей волоконно-оптического гироскопа. В ходе ее выполнения были проведены необходимые расчеты и сделаны выводы, которые могут послужить материалом для ...

0 комментариев


Наверх