Генерация света

1.2. Генерация света.

Оптический диапазон составляют электромагнитные волны, дли-

ны которых простираются от 1 мм до 1 нм. Оптический диапазон за-

мечателен тем, что именно в нём наиболее отчётливо проявляется

корпускулярно-волновой дуализм; энергия фотона и соответствующие

ей частота колебаний и длина волны света связаны следующими со-

отношениями:

 ш1 7

 7)

 7n 0[Гц] = 3 77 010 514 0/ 7l 0[мкм] 7 2

 78

 7e 4ф 0[эВ] = 1,234/ 7l 0[мкм] 7 2

 70

 ш0

 При известной удельной мощности P плотность фотонного пото-

ка N определяется выражением

N[м 5-2 0с 5-1 0] = 5,035 77 010 512 77l 0[мкм] 77 0P[мкВт 77 0м 5-2 0].

Все светогенерационные эффекты относят либо к тепловому из-

лучению, либо к одному из видов люминесценции. Спектр излучения

- 4 -

нагретого тела определяется формулой Планка, которая для так на-

зываемого абсолютно чёрного тела имеет вид

f( 7l 0,T) = 2 7p7 0h 77 0c 52 77l 5-5 0[ exp(hc/(kT 7l 0)) - 1] 5-1 0,

где h, c, k - известные универсальные константы; T - абсолютная

температура. При достаточно высоких температурах (>2500...3500 К)

часть спектра теплового излучения приходится на видимую область.

При этом, однако, всегда значителен длинноволновый "хвост".

Люминесценция представляет собой излучение, характеризующе-

еся тем, что его мощность превышает интенсивность теплового из-

лучения при данной температуре ("холодное" свечение).

Известно, что электроны в атоме могут находиться в ряде

дискретных энергетических состояний, при тепловом равновесии они

занимают наинизшие уровни. В люминесцирующем веществе за счёт

энергии того или иного внешнего воздействия часть электронов пе-

реходит на более высокие энергетические уровни E 42 0. Возвращение

этих электронов на равновесный уровень E 41 0 сопровождается испус-

канием фотонов с длиной волны, определяемой простым соотношением:

 ш1

1,23

 7l 0 = ───────────── [мкм]

(E 42 0 - E 41 0)[эВ]

 ш0

Физика люминесценции предопределяет две примечательные осо-

бенности процесса: узкий спектр излучения и возможность исполь-

зования большого числа способов возбуждения. В оптоэлектронике

главным образом используются электролюминесценция (пробой и ин-

жекция p-n перехода в полупроводниках), а также фото- и катодо-

люминесценция (бомбардировка люминофора быстрыми электронами).

При распространении световых лучей важную роль играет диф-

ракция, обусловленная волновой природой света и приводящая, в

- 5 -

частности, к тому, что выделенный с помощью оптической системы

параллельный пучок становится расходящимся, причём угол расходи-

мости близок к  7f 4D 0 = 7 l 0/D , где D - апертура (диаметр луча света).

Дифракционный предел разрешающей способности оптических систем

соизмерим с 7 l 0, а плотность записи информации с помощью световых

потоков не может превысить 7 l 5-2 0.

В веществе с показателем преломления n скорость распростра-

нения светового луча становится c/n, а поскольку величина n за-

висит от длины волны (как правило, растёт с уменьшением 7 l 0), то

это обуславливает дисперсию.

1.3. Источники излучения.

Оптоэлектроника базируется на двух основных видах излучате-

лей: лазерах (когерентное излучение) и светоизлучающих диодах

(некогерентное излучение).

В оптоэлектронике находят применение маломощные газовые,

твердотельные и полупроводниковые лазеры. Разрежённость газового

наполнения в рабочем объёме обусловливает высокую степень монох-

роматичности, одномодовость, стабильность частоты, острую на-

правленность и, в конечном счёте, когерентность излучения. В то

же время значительные габариты, низкий к.п.д., прочие недостатки

газоразрядных приборов не позволяют рассматривать этот вид ОКГ

как универсальный оптоэлектронный элемент.

Значительные мощности излучения твердотельных лазеров обус-

лавливают перспективность применения этих генераторов в дально-

действующих волоконнооптических линиях связи.

Наибольший интерес для разнообразных оптоэлектронных приме-

- 6 -

нений представляют полупроводниковые лазеры благодаря высокому

к.п.д., малым габаритам, высокому быстродействию, простоте уп-

равления. Особенно выделяются гетеролазеры на основе тройного

полупроводникового соединения Ga Al As. В их структуре тонкий

слой n-типа проводимости "зажат" между областями n- и p-типов

того же материала, но с большими значениями концентраций алюми-

ния и соответственно этому большими ширинами запрещённой зоны. В

роли резонатора может также выступать поверхностная дифракцион-

ная решётка, выполняющая функцию распределённой оптической об-

ратной связи.

Для оптоэлектроники особый интерес представляют полупровод-

никовые излучатели - инжекционные (светодиоды) и электролюминес-

центные (электролюминофоры). В первых излучение появляется в ре-

зультате рекомбинации дырок с инжектированными через pn-переход

электронами. Чем больше ток через светодиод, тем ярче его высве-

чивание. В зависимости от материала диода и примесей в нём меня-

ется цвет генерируемого излучения: красный, жёлтый, зелёный, си-

ний (соединения галия с фосфором и азотом, кремния с углеродом и

пр., см. табл.1). Светодиоды на основе соединения галия с мышь-

яком генерируют невидимое излучение с длиной волны 0,9...0,92

мкм. На этой длине волны кремниевые фотоприёмники имеют макси-

мальную чувствительность. Для светодиодов характерны малые раз-

меры (0,3 7& 00,3 мм), большие срок службы (до 100 тыс. ч.) и быст-

родействие (10 5-6 0...10 5-9 0 с), низкие рабочие напряжения (1,6...3,5

В) и токи (10...100 мА).

.

- 7 -

 ш1.5

 Л+

Таблица 1. Основные материалы для светодиодов.

╔════════════╤══════╤══════════╤═════════╤═════════════════╗

║ Полупро- │  4o 0  5  0│ Цвет │Эффектив-│ Быстродействие, ║

║ водник │  7l 0,A │ │ность, % │ нс ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ GaAs │ 9500 │ ИК │ 12; 50 5* 0 │ 10 5-7 0...10 5-6 0 ║

║ │ 9000 │ │ 2 │ 10 5-9 0...10 5-8 0 ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ GaP │ 6900 │ Красный │ 7 │ 10 5-7 0...10 5-6 0 ║

║ │ 5500 │ Зелёный │ 0,7 │ 10 5-7 0...10 5-6 0 ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ GaN │ 5200 │ Зелёный │ 0,01 │ ║

║ │ 4400 │ Голубой │ 0,005 │ ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ GaAs 41-x 0P 4x 0 │ 6600 │ Красный │ 0,5 │ 3 77 010 5-8 0 ║

║ │ 6100 │ Янтарный │ 0,04 │ 3 77 010 5-8 0 ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ Ga 41-x 0Al 4x 0As │ 8000 │ ИК │ 12 │ 10 5-8 0 ║

║ │ 6750 │ Красный │ 1,3 │ 3 77 010 5-8 0 ║

╟────────────┼──────┼──────────┼─────────┼─────────────────╢

║ │ 6590 │ Красный │ 0,2 │ ║

║ In 41-x 0Ga 4x 0P │ 6170 │ Янтарный │ 0,1 │ ║

║ │ 5700 │ Желто- │ 0,02 │ ║

║ │ │ зелёный │ │ ║

╚════════════╧══════╧══════════╧═════════╧═════════════════╝

 ш0

 Л-

Излучатели на основе люминофоров представляют собой порош-

ковые или тонкоплёночные конденсаторы, выполненные на стеклянной

прозрачной подложке. Роль диэлектрика выполняет электролюминофор

на основе соединения цинка с серой, который излучает свет под

действием сильного знакопеременного электрического поля. Такие

светящиеся конденсаторы могут изготовляться различных размеров

(от долей сантиметра квадратного до десяти и более квадратных

метров), различной конфигурации, что позволяет изготавливать из

- 8 -

них знако-буквенные индикаторы, отображать различные схемы, кар-

ты, ситуации.

В последнее время для малогабаритных устройств индикации

широко стала использоваться низковольтная катодолюминесценция -

свечение люминофора под действием электронного луча. Такие ис-

точники излучения представляют собой электровакуумную лампу,

анод которой покрыт люминофором, излучающим красный, жёлтый, зе-

лёный, синий свет при попадании на него ускоренных электрическим

полем электронов. Простота конструкции, низкая стоимость, боль-

шие яркости и большой срок службы сделали катодолюминесценцию

удобной для различных применений в оптоэлектронике.