3 ПОСТРОЕНИЕ НЕНОРМАЛИЗОВАННОГО U-ГРАФА КОСВЕННЫМ МЕТОДОМ

Представим исходную схему в каноническом виде. Параметры этой схемы (рисунок 3.1) равны

Заменим все источники Э.Д.С. на источники тока

Система уравнений для U-графа, описывающих энергетическое состояние цепи, имеет следующий вид

где Y–квадратная матрица проводимостей; U–это матрицы-столбцы неизвестных узловых напряжений; Iуз – это матрица-столбец узловых токов.

Рисунок 3.1 – Мнемосхема электрической цепи для построения U–графа

Составим матрицу-столбец узловых напряжений U

.

Матрица-столбец узловых токов Iуз будет иметь вид

Матрица взаимных проводимостей


,

Найдем значения элементов матрицы

Подставляя значения проводимостей в исходную матрицу, получим следующую формулу

.

При построении по системе уравнений ненормализованного U-графа необходимо пользоваться только нормированными (безразмерными) величинами. Поэтому вводим масштабные множители

Y0=1, См; U0= 1, В; I0 = 1, А;

; ; .

Составим ненормализованную матрицу передач А


где n – порядок матрицы , n = 3; m – количество ненулевых элементов матрицы , m=2; 1n – единичная матрица порядка n; -1m – отрицательная единичная матрица порядка m; 0(n-m)m – нулевая матрица, состоящая из (n-m) строк и m столбцов.

Опираясь на предыдущие уравнения строим ненормализованную матрицу передач

Подставим числовые значения

.

На основании этой матрицы передач строим ненормализованный U–граф (рисунок 3.2). Так как у данного графа узлы-источники не соответствуют источникам в исходной схеме, преобразуем его, разделив узлы-источники (рисунок 3.3).


Рисунок 3.2 – Ненормализованный U – граф без преобразованных источников

Рисунок 3.3 – Ненормализованный U


4 ПРЕОБРАЗОВАНИЕ НЕНОРМАЛИЗОВАННОГО U-ГРАФА В НОРМАЛИЗОВАННЫЙ U-ГРАФ

Преобразуем полученный U-граф в нормализованный (рисунок 4.1). C этой целью исключим петли из ненормализованного графа. Тогда по правилам преобразования графов передачи нормализованного U-графа будут иметь следующие значения

Рисунок 4.1 – Нормализованный U – граф


5 РАСЧЕТ УЗЛОВОГО НАПРЯЖЕНИЯ В ЗАВИСИМОМ УЗЛЕ НЕНОРМАЛИЗОВАННОГО И НОРМАЛИЗОВАННОГО U-ГРАФАХ НА ОСНОВАНИИ ФОРМУЛЫ МЭЗОНА

Для начала рассчитаем напряжения в узлах ненормализованного графа (рисунок 3.3). Запишем все контуры этого графа

L1=a11=1,01-0,133j;

L2=a22=1,013-0,054j;

L3=a33=1,025-0,417j;

L4=a12∙ a21=(-0,00641+0,029j)2=-0,0008-0,000372j;

L5=a23∙ a32=(-0,00615+0,025j)2=-0,00059-0,0003075j.

Рассчитаем напряжение в 1 узле ненормализованного графа. Формула Мэзона для этого случая имеет вид

 (5.1)

где Р61 - путь от узла 6 к узлу 1; Р41 - путь от узла 4 к узлу 1; Р5321 - путь от узла 5 к узлу 1; Р7321 - путь от узла 7 к узлу 1 Δm61 - алгебраическое дополнение пути от узла 6 к узлу 1; Δm41 - алгебраическое дополнение пути от узла 4 к узлу 1; Δm5321 - алгебраическое дополнение пути от узла 5 к узлу 1; Δm7321 - алгебраическое дополнение пути от узла 7 к узлу 1  - определитель графа.

Δ=1 - (L1+L2+L3+L4+L5) + (L1L2+L1L3+L3·L2+L1·L5+L3·L4) - (L1·L2·L3) =

= 1 - (1,01 - 0,133j + 1,013 - 0,054j + 1,025 - 0,417j - 0,0008 - 0,000372j - 0,00059 -

- 0,0003075j) + ((1,01 - 0,133j)·(1,013 - 0,054j) + (1,01 - 0,133j)·(1,025 - 0,417j) +

+ (1,025 - 0,417j) · (1,013 - 0,054j) + (1,01-0,133j) · (-0,00059-0,0003075j)+(1,025-

- 0,417j) · (- 0,0008 - 0,000372j) - (1,01 - 0,133j) · (1,013 - 0,054j) · (1,025-0,417j) = =0,0009-0,00248j

Δm61=1-(L5+L2+L3)+L3·L2=1-(-0,00059-0,0003075j +1,013-0,054j +1,025-

-0,417j) + (1,025-0,417j)·( 1,013-0,054j)=-0,022-0,00646j;

Δm41=1-(L5+L2+L3)+L3·L2=1-(-0,00059-0,0003075j +1,013-0,054j +1,025-

-0,417j) + (1,025-0,417j)·( 1,013-0,054j)=-0,022-0,00646j;

Δm5321=1;

Δm7321=1;

P61= 1;

P41= 1;

P5321=a53·a32·a21=-1∙(-0,00615+0,025j)∙(-0,00641+0,029j)=0,000686+0,00034j.

P5321= P7321

Подставляя найденные значения в формулу Мэзона (5.1) получим

Чтобы получить размерную величину напряжения умножим полученное значение на масштабный множитель

.

Рассчитаем напряжение в первом узле нормализованного графа, изображенного на рисунке 4.1. Для этого воспользуемся той же формулой Мэзона, что и для ненормализованного графа, только изменим все входящие в нее элементы. В нормализованном графе имеем всего два некасающихся контура

L1= a12∙ a21=(0,22+0,032j)·(0,535-0,01j)=0,118+0,015j;

L2= a23∙ a32=(0,464+0,0023j)·(0,061+0,011j)=0,028+0,00065j.

Тогда находим оставшиеся члены формулы

Δн=1- (L1+L2)=1- (0,118+0,015j + 0,028+0,00065j) =0,854-0,016j;

P5321н=a53·a32·a21=(0,143-2,39j)∙(0,464+0,0023j)·(0,22+0,032j)=

= 0,051-0,242j.

Алгебраические дополнения путей вычисляются следующим образом

Δm41н=1- (L2)=1-0,028-0,00065j =0,972-0,00065j;

Δm61н=1- (L2)= 1-0,028-0,00065j =0,972-0,00065j;

Δm5321н=1;

Δm7321н=1.

Вычисляем напряжение в первом узле по формулам (5.1), приведенным выше

.


Погрешность равна

;

.

Как видим, погрешности меньше 5%, следовательно, расчеты верны. Напряжение в узлах, найденное с использованием формулы Мэзона, получилось одинаковым для ненормализованного и нормализованного графа, следовательно, эти графы равносильны.


6 ПОСТРОЕНИЕ НЕНОРМАЛИЗОВАННОГО U-ГРАФА ПРЯМЫМ МЕТОДОМ

Алгоритм построения U-графа прямым методом следующий:

1. На поле графа наносим узлы, которые соответствуют неизвестным напряжениям в узлах схемы;

2. Каждую пару узлов соединяем двумя противоположно направленными ветвями с передачами равными взаимным проводимостям между узлами схемы и помноженными на -1;

3. Строим в узлах графа петли с передачами равными сумме проводимостей всех ветвей, сходящихся в данном узле и прибавляем к ним единицу;

4. Наносим на поле графа узлы-источники и соединяем их с зависимыми узлами передачами равными -1, если ток подтекает к узлу, и +1, в противоположном случае.

Пользуемся схемой, представленной в каноническом виде (рисунок 3.1). В результате получаем граф, изображенный на рисунке 6.1. Находим значения проводимостей

В результате получили ненормализованный граф, изображенный на рисунке 6.2. Ненормализованные U-графы, построенные прямым и косвенным методом, получились одинаковыми, что говорит об их равносильности.


Рисунок 6.1 – Ненормализованный U–граф, построенный прямым методом

Рисунок 6.2 – Ненормализованный U–граф, построенный прямым методом


ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В данной работе было проведено исследование дифференциально-интегральных уравнений. В результате были получены критерии подобия способами интегральных аналогов и на базе π-теоремы. Анализируя эти методы можно сделать выводы, что исследование методом интегральных аналогов является менее объемным, в сравнении с исследованием на базе π-теоремы, но дает меньшее число форм записи критериев подобия.

Также мы ознакомились с теорией графов. Теория графов позволяет вскрывать внутренние причинно следственные связи между параметрами процесса и системы. Благодаря этому аппарат теории графов адекватен природе изучаемых явлений. В силу чего теория графов не ограничивается анализом электрических систем и находит применение в различных областях техники. Выполнено построение для электрической схемы косвенным методом ненормализованного U-графа с дальнейшим его преобразованием в нормализованный. При помощи формулы Мэзона было рассчитано узловое напряжение в зависимом узле этого графа. Выяснено, что узловые напряжения имеют одинаковые значения для ненормализованного и нормализованного U-графов.


БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМЫХ ИСТОЧНИКОВ

1. Бойчевский, В. И. Методические указания и контрольные задания к курсовой работе «Применение методов моделирования к электротехническим задачам» по дисциплине «Моделирование в технике» (для студентов специальности 140610) [Текст]: / В. И. Бойчевский, А. Н. Шпиганович. – Липецк: ЛГТУ, 2009. – 22с.

2. Бугров, Я. С. Высшая математика. Элементы линейной алгебры и аналитической геометрии [Текст]: / Я. С. Бугров, С. М. Никольский. – Ростов: Феникс, 1997. – 288с.

 3. Шпиганович, А. Н. Методические указания к оформлению учебно-технической документации [Текст] / А. Н. Шпиганович, В. И. Бойчевский. – Липецк: ЛГТУ, 1997. – 32с.


ПРИЛОЖЕНИЕ

Расчет определителей третьего порядка

L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

C1

-2 4 2 = 0 L1 1 -2 -2 = -1

i1

0 0 0

i1

0 0 1

L2

2 -2 -2

i1

0 0 1
t 0 0 1 t 0 0 0

R2

2 -3 -2 t 0 1 0
L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 t 0 1 0 = 0 L1 1 -2 -2 = -2

i1

0 0 0

i1

0 0 1

R1

2 -3 -2

i1

0 0 1

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

R2

2 -3 -2

C1

-1 4 2
L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 t 0 1 0 = 0 L1 1 -2 -2 = 1

i1

0 0 0

i1

0 0 1

L2

2 -2 -2

i1

0 0 1

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

R2

2 -3 -2

R1

1 -3 -2
L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 C -2 4 2 = 0 L1 1 -2 -2 = 0

i1

0 0 0

i1

0 0 1

R1

2 -3 -2

i1

0 0 1

i2

0 0 0

i2

0 0 1

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1
L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 t 0 1 0 = 0 L1 1 -2 -2 = 0

i1

0 0 0

i1

0 0 1 C -2 4 2

i1

0 0 1

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2

R1

2 -3 -2

L2

1 -2 -2
L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

L2

2 -2 -2 = 0 L1 1 -2 -2 = 1

i1

0 0 0 I1 0 0 1 C -2 4 2

i1

0 0 1

R2

2 1 -3

R2

2 1 -2 t 0 1 0

R2

1 -3 -2
L M T L M I L T I M T I
L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 C -2 4 2 = 0 L1 1 -2 -1 = 0
t 0 0 1 t 0 0 0 t 0 1 0

C1

-1 4 2

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

R2

2 -3 -2 t 0 1 0
L M T L M I L T I M T I
L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

R1

2 -3 -2 = 0 L1 1 -2 -2 = 0
t 0 0 1 t 0 0 0 t 0 1 0

R1

1 -3 -2

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

L2

2 -2 -2 t 0 1 0
L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

L2

2 -2 -2 = 0 L1 1 -2 -2 =

 

t 0 0 1 t 0 0 0

R2

2 -3 -2 t 0 1 0

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1

L1

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = -2 L1 1 -2 -2 =

 

t 0 0 1 t 0 0 0

i1

0 0 1

L2

1 -2 -2

 

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2 t 0 1 0 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = -4 L1 1 -2 -2 =

 

R2

2 1 -3

R2

2 1 -2

i1

0 0 1 t 0 1 0

 

t 0 0 1 t 0 0 0

C1

-2 4 2

R2

1 -3 -2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 2 L1 1 -2 -2 =

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

R1

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

i1

0 0 1

C1

-1 4 2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0 L1 1 -2 -2 =

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

i2

0 0 1

C1

-1 4 2

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1

i1

0 0 1

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

C1

-1 4 2 =

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

L2

2 -2 -2

L1

1 -2 -2

 

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2

i1

0 0 1

L2

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -3 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 2

R2

1 -3 -2 =

 

C1

2 1 -2

C1

-2 -1 2

i1

0 0 1

L1

1 -2 -2

 

R2

2 1 -3

R2

2 1 -2

R2

2 -3 -2 C -1 4 2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

R1

1 -3 -2 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

C1

-2 4 2

L1

1 -2 -2

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1 t 0 1 0

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

L2

2 -2 -2 = -2

L1

1 -2 -2 =

 

R1

2 1 -3

L2

2 1 -2

R1

2 -3 -2

L2

1 -2 -2

 

L2

2 1 -2

R1

2 1 -2

i2

0 0 1

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 2

L1

1 -2 -2 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

L2

2 -2 -2

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3

R2

2 1 -2 t 0 1 0

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

L2

1 -2 -2 =

 

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

I2

0 0 0

L2

2 1 -2 t 0 1 0

L1

1 -2 -2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0 i2 0 0 1 = 0

R2

2 -3 -2 = -2

R2

1 -3 -2 =

 

R2

2 1 -3

R2

2 1 -2

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

I2

0 0 0

L1

2 1 -2

i2

0 0 1

L1

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0

i1

0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

L1

1 -2 -2 =

 

L2

2 1 -2 t 0 0 0

C1

-2 4 2

L2

1 -2 -2

 

R2

2 1 -3

C1

-2 -1 2

R1

2 -3 -2

R2

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 4

i1

0 0 1 =

 

t 0 0 1

i2

0 0 1

i2

0 0 1 t 0 1 0

 

C1

-2 -1 4 t 0 0 0

C1

-2 4 2

C1

-1 4 2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

i1

0 0 1 =

 

t 0 0 1

R1

2 1 -2

C1

-2 4 2

R1

1 -3 -2

 

R1

2 1 -3 t 0 0 0

L2

2 -2 -2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0

C1

-2 4 2 = 0

i1

0 0 1 =

 

t 0 0 1 t 0 0 0

R2

2 -3 -2 t 0 1 0

 

I2

0 0 0

L2

2 1 -2

L1

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0

L1

2 -2 -2 = -2

i1

0 0 1 =

 

L2

2 1 -2

R2

2 1 -2

R1

2 -3 -2

L2

1 -2 -2

 

t 0 0 1 t 0 0 0

i2

0 0 1 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 C1 -2 -1 2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

i1

0 0 1 =

 

R2

2 1 -3

R1

2 1 -2

R1

2 -3 -2 t 0 1 0

 

t 0 0 1

i1

0 0 1

L2

2 -2 -2

R2

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

i1

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

L2

2 1 -2

R2

2 -3 -2

C1

-1 4 2

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

R1

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

i1

0 0 1 =

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

i2

0 0 1

C1

-1 4 2

 

I2

0 0 0

R2

2 1 -2

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 2

i1

0 0 1 =

 

C1

-2 -1 4

R1

2 1 -2

R2

2 -3 -2

C1

-1 4 2

 

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

i2

0 0 1

L2

1 -2 -2

 

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0

L2

2 -2 -2 = 0

i1

0 0 1 =

 

C1

-2 -1 4

R1

2 1 -2

R2

2 -3 -2

C1

-1 4 2

 

R2

2 1 -3

L2

2 1 -2

L1

2 -2 -2

R2

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = 2

i1

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

L2

2 1 -2 t 0 1 0

R1

1 -3 -2

 

I2

0 0 0 R1 2 1 -2

C1

-2 4 2

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0 I1 0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = -2

i1

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

R1

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

L2

2 1 -2

R2

2 1 -2 t 0 1 0

L2

1 -2 -2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = 0

i1

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

i2

0 0 1 t 0 1 0

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = -2

i1

0 0 1 =

 

L2

2 1 -2

R2

2 1 -2

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1 t 0 1 0

L2

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1

0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = -2

i1

0 0 1 =

 

I2

0 0 0

R2

2 1 -2

R2

2 -3 -2

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3

L2

2 1 -2 t 0 1 0

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1

0 0 0 = 0

C1

-2 -1 2 = 0

i1

0 0 1 = -2

i1

0 0 1 =

 

R2

2 1 -3

R1

2 1 -2

R1

2 -3 -2

R2

1 -3 -2

 

L2

2 1 -2 t 0 0 0

C1

-2 4 2

L2

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

t 0 0 1 = 0 t 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 t 0 1 0 =

 

R1

2 1 -3

i2

0 0 1

C1

-2 4 2

C1

-1 4 2

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

i2

0 0 1

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I2

0 0 0 = 0 t 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = -4

i2

0 0 1 =

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

C1

-2 4 2

C1

-1 4 2

 

t 0 0 1

L2

2 1 -2

L2

2 -2 -2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

t 0 0 1 = 0

C1

-2 -1 2 = 0

i1

0 0 1 = -2 t 0 1 0 =

 

C1

-2 -1 4

R2

2 1 -2

R2

2 -3 -2

C1

-1 4 2

 

L2

2 1 -2 t 0 0 0

C1

-2 4 2

L2

1 -2 -2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

t 0 0 1 = 0

i2

0 0 1 = 0

i1

0 0 1 = 0

C1

-1 4 2 =

 

C1

-2 -1 4

L1

2 1 -2

i2

0 0 1

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3 t 0 0 0

R1

2 -3 -2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I2

0 0 0 = 0

i2

0 0 1 = 0

i1

0 0 1 = 2

i2

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

R1

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

t 0 0 1 t 0 0 0

L2

2 -2 -2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

t 0 0 1 = 0 t 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0

R1

1 -3 -2 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

R1

2 -3 -2 t 0 1 0

 

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2

R2

2 -3 -2

L2

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

t 0 0 1 = 0

R2

2 1 -2 = 0 t 0 0 1 = 2

R2

1 -3 -2 =

 

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

i2

0 0 1 t 0 1 0

 

R2

2 1 -3 t 0 0 0

R2

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

I2

0 0 0 = 0 t 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0

i2

0 0 1 =

 

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

R2

2 -3 -2

L2

1 -2 -2

 

t 0 0 1

L2

2 1 -2

i2

0 0 1 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

R2

2 1 -3 = 0

R2

2 1 -2 = 0

i1

0 0 1 = -2

R2

1 -3 -2 =

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

t 0 0 1 t 0 0 0

R2

2 -3 -2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

R2

2 1 -3 = 0

R2

2 1 -2 = 0

R1

2 -3 -2 = -2

R2

1 -3 -2 =

 

t 0 0 1

L2

2 1 -2 i2 0 0 1

L2

1 -2 -2

 

L2

2 1 -2 t 0 0 0

C1

-2 4 2 t 0 1 0

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

R1

2 1 -3 = 0

C1

-2 -1 2 = 0 t 0 1 0 = 2

R1

1 -3 -2 =

 

C1

-2 -1 4

R1

2 1 -2

C1

2 -2 -1

C1

-1 4 2

 

I2

0 0 0

i2

0 0 1

i2

0 0 1

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

R1

2 1 -3 = 0

R1

2 1 -2 = 0

L2

2 -2 -2 = 4

C1

-1 4 2 =

 

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2

C1

-2 4 2

R1

1 -3 -2

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

i2

0 0 1

L2

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

R2

2 1 -3 = 0

R1

2 1 -2 = 0

R2

2 -3 -2 = 2

C1

-1 4 2 =

 

R1

2 1 -3

R2

2 1 -2

C1

-2 4 2

R1

1 -3 -2

 

C1

-2 -1 4

C1

-2 -1 2

i2

0 0 1

R2

1 -3 -2

 

 

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

C1

-2 -1 4 = 0

C1

-2 -1 2 = 0

R1

2 -3 -2 = -2

i2

0 0 1 =

 

L2

2 1 -2

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

L2

1 -2 -2

 

I2

0 0 0 i2 0 0 1 t 0 1 0

C1

-1 4 2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

C1

-2 -1 4 = 0

C1

-2 -1 2 = 0

i2

0 0 1 = 2

C1

-1 4 2 =

 

L2

2 1 -2

R2

2 1 -2

L2

2 -2 -2

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3

i2

0 0 1 t 0 1 0

i2

0 0 1

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

L2

1 -2 -2 =

 

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

I2

0 0 0

L2

2 1 -2 t 0 1 0

L1

1 -2 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

L1

2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0 C -2 4 2 = 0 L1 1 -2 -2 = 0

i1

0 0 0

i1

0 0 1

R1

2 -3 -2

i1

0 0 1

i2

0 0 0

i2

0 0 1

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1
L M T L M I L T I M T I
L1 2 1 -2 = 0 L1 2 1 -2 = 0

R1

2 -3 -2 = 0

L2

1 -2 -2 = -1
t 0 0 1 t 0 0 0 t 0 1 0

R2

1 -3 -2

R1

2 1 -3

R1

2 1 -2

L2

2 -2 -2

i2

0 0 1

 

L M T L M I L T I M T I

 

I1 0 0 0 = 0

i1

0 0 1 = 0 i1 0 0 1 = 0

i1

0 0 1 =

 

R1

2 1 -3

i2

0 0 1 t 0 1 0

R2

1 -3 -2

 

R2

2 1 -3

L2

2 1 -2

i2

0 0 1

R1

1 -3 -2

 

 

L M T L M I L T I M T I

 

L1 2 1 -2 = 0

i1

0 0 1 = 0 L1 2 -2 -2 = 0

L1

1 -2 -2 =

 

L2

2 1 -2 t 0 0 0

C1

-2 4 2

i2

0 0 1

 

R2

2 1 -3

C1

-2 -1 2

R1

2 -3 -2

R1

1 -3 -2

 

 


Информация о работе «Применение методов моделирования к электротехническим задачам»
Раздел: Математика
Количество знаков с пробелами: 24142
Количество таблиц: 2
Количество изображений: 16

Похожие работы

Скачать
186310
25
0

... в ОАО «Авиалинии Дагестана» персональную ответственность работников аппарата управления за исполнение воли вышестоящих органов. Организационно-распорядительные методы управления на предприятии разнообразны. Рычагами воздействия являются регламенты, нормы, инструкции, директивные требования, ответственность и полномочия, приказы, распоряжения, указания. Выделяют три группы организационно- ...

Скачать
144595
9
62

... могут быть реализованы в виде сортирующих сетей Батчера, расширенных сетей или параллельных Баньяновидных плоскостей [12,14].   2. КОММУТАЦИЯ В СЕТЯХ АТМ 2.1 ПРИНЦИПЫ ПРОЕКТИРОВАНИЯ КОММУТАТОРОВ Технология асинхронного режима передачи (Asynchronous Transfer Mode, ATM) наилучшим образом подходит для построения широкополосных цифровых сетей с интеграцией служб (Broadband Integrated ...

Скачать
50389
7
1

... климата, изучить групповые нормы и ценности, структуру ролей или систему властных отношений, с целью выявить истоки возможных конфликтов и их разрешения. Глава 2. Практическое применение социологических методов исследования на примере компании 2.1 «Русская Аудиторская Компания» Головная компания холдинга - "Русская Аудиторская Компания" - была создана в 1997 году. Компания способна решать ...

Скачать
41112
0
5

... один почти неизвестный в России, но достаточно мощный и популярный в мире продукт - Visula компании Zuken. Продукты этой компании обеспечивают сквозной цикл проектирования и предлагают мощные средства моделирования и синтеза программируемой логики с последующей разработкой печатной платы. Здесь имеется стандартный набор инструментария, а также собственные средства авторазмещения и автотрассировки ...

0 комментариев


Наверх