Навигация
2.2. Кинематика точки
2.2.1 Способы задания движения точки
Задать движение точки - значит задать изменение ее положения по отношению к выбранной системе отсчета. Существует три основных систем отсчета: векторная, координатная, естественная. Соответственно возможны три способа задания движения точки.
В векторной системе положение точки относительно начала отсчета задается радиус-вектором 
(рис.2.1). Закон движения 
Положение точки в системе координат OXYZ задается тремя координатами X,Y,Z (рис.2.2). Закон движения – x = x( t ), y = y( t ), z = z( t ).
Положение точки в естественной системе отсчета задается расстоянием S от начала отсчета до этой точки вдоль траектории (рис.2.3). Закон движения – s = s( t ).
 | |||
 | |||
Рис.2.1 Рис. 2.2 Рис.2.3
Движение точки при естественном способе задания движения определено если известны:
1.Траектория движения.
2.Начало и направление отсчета дуговой координаты.
3.Уравнение движения.
При естественном способе задания движения, в отличии от других способов, используются подвижные координатные оси, движущиеся вместе с точкой по траектории. Такими осями являются (рис. 2.4).
Касательная (
) – направлена в сторону возрастания дуговой координаты по касательной к траектории.
Главная нормаль (п) – направлена в сторону вогнутости кривой.
Бинормаль (в) – направлена перпендикулярно к осям t , n.
Рис. 2.4
2.2.2 Определение кинематических характеристик точки
Траектория точки
В векторной системе отсчета траектория описывается выражением 
В координатной системе отсчета траектория определяется по закону движения точки и описывается выражениями z = f (x,y) - в пространстве, или y = f(x ) – в плоскости.
В естественной системе отсчета траектория задается заранее.
Скорость точки
Согласно определению (см. п. 2.1) скорость характеризует изменение во времени положения точки (тела) в пространстве.
Определение скорости точки в векторной системе координат
При задании движения точки в векторной системе координат отношение перемещения к интервалу времени 
называют средним значением скорости на этом интервале времени 
.
Принимая интервал времени бесконечно малой величиной, получают значение скорости в данный момент времени (мгновенное значение скорости)
(2.1)
Вектор средней скорости 
направлен вдоль вектора 
в сторону движения точки, вектор мгновенной скорости 
направлен по касательной к траектории в сторону движения точки (рис.2.5).
Рис.2.5
Вывод: скорость точки – векторная величина, равная производной от закона движения по времени.
Отметим и используем в дальнейших рассуждениях следующее свойство производной: производная от какой либо величины по времени определяет скорость изменения этой величины.
Определение скорости точки в координатной системе отсчета
На основании свойства производной определим скорости изменения координат точки
(2.2)
Модуль полной скорости точки при прямоугольной системе координат будет равен
(2.3)
Направление вектора скорости определяется косинусами направляющих углов
где 
- углы между вектором скорости и осями координат.
Определение скорости точки в естественной системе отсчета
Скорость точки в естественной системе отсчета определяется как производная от закона движения точки
V=
(2.4)
Согласно предыдущим выводам вектор скорости направлен по касательной к траектории в сторону движения точки и в осях nb определяется только одной проекцией 
.
Ускорение точки
По определению ускорение характеризует изменение скорости, т.е. скорость изменения скорости.
Ускорения точки в векторной системе отсчета
На основании свойства производной
, (2.5 )
Вектор скорости может изменяться по модулю и направлению. Для определения приращения вектора 
совместим начала векторов 
(рис.2.6). Вектор ускорения направлен по линии приращения вектора скорости, т. е. В сторону искривления траектории.
Рис.2.6
Ускорение точки в координатной системе отсчета
Ускорение изменения координат точки равно производной по времени от скоростей изменения этих координат
ax=
; ay=
; az=
.
Полное ускорение в прямоугольной системе координат будет определяться выражением
а = 
, (2.6)
Направляющие косинусы вектора ускорения
.
Ускорение точки в естественной системе отсчета
Приращение вектора скорости
(рис.2.7) можно разложить на составляющие, параллельные осям естественной системы координат
, (2.7)
Разделив левую и правую части равенства (2.7 ) на dt, получим,
, (2.8)
где: 
- тангенциальное ускорение,
(2.9)
- нормальное ускорение, (вывод см .[1], п.43)
где R - радиус кривизны траектории в окрестности точки
Рис. 2.7
Похожие работы
... , а в ходе решения обрести уверенность, что ответ получен правильный. Для этого решение необходимо проверить, специалисты сказали бы – «провести экспертизу проекта». В пособии показано, как в задачах статики можно провести подобную экспертизу, то есть путем проверки убедиться в правильности решения. Общие методические указания Основная практическая задача статики - определение реакций связей, ...
... : Составить кинетические соотношения: Вычислим кинетическую энергию системы в конечном положении: Найдем сумму работ всех внешних сил на заданном перемещении: Для определения скорости воспользуемся уравнением: Ответ: 4. D19. Применение общего управления динамики к исследованию движения механической системы с одной степенью свободы Дано: ...
... Сербо «Сборник задач по теоретической механике», - М.: «Наука», 1977 г., - 320 с. И.В. Мещерский «Сборник задач по теоретической механике», - М.: «Наука», 1986 г., - 448 с. Л.П. Гречко, В.И. Сугаков, О.Ф. Томасевич, А.М. Федоренко «Сборник задач по теоретической физике», - М.: «Высшая школа» 1984 г., - 319 с. Студент-практикант: Филатов А.С.7 “Согласовано” “Утверждено” Преподаватель Джежеря ...
... условий взаимной уравновешенности системы сил является одной из основных задач статики. На основе изложенной в первой главе курсовой работы алгоритм конструкции языка программирования Паскаль составим и решим ряд задач по прикладной механике. Сформулируем задачу по статике первому разделу прикладной механики. Задача. Найти центр тяжести тонкого круглого однородного стержня изогнутого по дуге ...
0 комментариев